专业性让人钦佩

作者


物业终于找人着手解决走廊滴漏的问题了。
前面这位大哥也只比我大几个月，人家腰腹一动，一百多斤的东西就上肩了。偶尔爬上楼顶看日落我都小心翼翼的，人家扛着煤气罐跟走平地一样，还建议我站起来重心容易控制，扛着东西脚底摩擦大稳当…

不仅完成了新的工作，还帮忙检查修补了之前别人的工作。不管干什么工作，展现出专业性都让人钦佩…


日语班三位小朋友很认真对待日常繁琐的课代表工作。天睿还教了我一句英文，Only want cheap thrills to have fun.
去后楼Laura那拿咖啡，高二那同学拿着和我同款的咖啡杯，高一也有…黄前课代表参加了沈马，崔同学也参加了…
重新推导了气体压强和气体能量的公式，不用就忘了；对于磁场中运动粒子某一方向的动量定理的二级结论；关于水里三个球的偏转，用惯性和用惯性力都不够清晰，用牛二就行呢…

突来的一场雨浇停了超常部的室外运动会…

上了两节课，细雨中散步缓解一下。溜到食堂的小菜园，看看朝天椒和豆角花…

《专业性让人钦佩》有1条评论

  1. 气体分子的速度$$\vec{v}=(v_x,v_y,v_z)$$，当它碰撞右侧器壁反弹，只有x方向速度变化。$$\Delta p=2mv_x$$，随后此分子可能会与上下前后四面器壁碰撞时，$$v_x$$不会改变，故沿着x轴来回一趟所需要的时间为$$\Delta t=\frac{2L}{v_x}$$，由于气体分子速率很快，在一秒内会碰撞多次，对器壁产生的平均推力$$f_x=\frac{\Delta p_x}{\Delta t}=\frac{2mv_x}{\frac{2L}{v_x}}=\frac{mv_x^2}{L}$$
    第i颗分子的速度$$\vec{v}=(v_{ix},v_{iy},v_{iz})$$，计算右侧器壁受到的总推力时，只需把一颗分子施加的平均推力加总即可：$$F_x=\sum\limits_{i=1}^N\frac{mv_{ix}^2}{L}=\frac{m}{L}\sum\limits_{i=1}^Nv_{ix}^2$$，$$\bar{v_x^2}=\frac{1}{N}\sum\limits_{i=1}^Nv_{ix}^2$$，$$F_x=\frac{N}{L}m\bar{v_x^2}$$，$$P=\frac{F_x}{A}=\frac{N}{V}m\bar{v_x^2}$$；由$$v^2=v_x^2+v_y^2+v_z^2$$得$$\bar{v^2}=\bar{v_x^2}+\bar{v_y^2}+\bar{v_z^2}$$，由于气体分子运动有均向性，$$\bar{v^2}=3\bar{v_x^2}$$，由前面所得，$$P=\frac{1}{3}\frac{N}{V}m\bar{v^2}$$
    利用$$N=nN_A$$，可以改写理想气体状态方程$$PV=nRT=\frac{N}{N_A}RT=N\frac{R}{N_A}T=NkT$$。k为玻尔兹曼常数。
    由$$P=\frac{1}{3}\frac{N}{V}m\bar{v^2}$$得$$PV=\frac{1}{3}Nm\bar{v^2}=NkT$$得$$\bar{K}=\frac{1}{2}m\bar{V^2}=\frac{3}{2}kT$$
    內能(internal energy)，根據氣體動力論的假設，分子間除了彈性碰撞外，並沒有其他交互作用，故理想氣體的內能U即為所有分子動能的總和:$$U=\sum\limits_{i=1}^N\frac{1}{2}m v_i^2=N\bar{K}=\frac{3}{2}NkT=\frac{3}{2}nRT=\frac{3}{2}PV$$

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